Lorentz रूपान्तरणहरू

Relativistic मेकानिक्स - मेकानिक्स प्रकाश को गति नजिक velocities मा शरीर को गति अध्ययन छ।

को आधारमा विशेष सापेक्षता सिद्धान्त फरक मा स्थान लिइरहेका छन् कि दुई घटनाहरू simultaneity को अवधारणा विश्लेषण गर्न सन्दर्भको inertial फ्रेम। यो Lorentz को व्यवस्था छ। दिइएको शीतलन र H1O1U1 प्रणाली, हामी संकेतन परिचय ठंडा सिस्टम वी को गति सापेक्षित उत्प्रेरित गर्छ जो एक स्थिर प्रणाली:

Hou K = K1 H1O1U1 =।

हामी दुई प्रणाली फोटोवोल्टिक कक्षहरू, मा एसी र A1C1 को अंक स्थित हो जो संग विशेष स्थापना भनेर मान्छु। तिनीहरूलाई बीच दूरी नै छ। ठ्याक्कै एक र सी बीच बीचमा, A1 र C1 दीपक को नियुक्ति को बैंड मा, हो क्रमशः, बी र बी 1। यस्तो दीपक क्षणमा नै समय मा रोशनी छन् जब बी र बी 1 विपरीत एक अर्को छन्।

प्रारम्भिक समय फ्रेम K र K1 मा पङ्क्तिबद्ध छन्, तर तिनीहरूको साधन दोश्रो देखि अफसेट छन् मानौं। समय र B1 बराबर केही बिन्दुमा वी को एक गति मा आन्दोलन सापेक्षित K1 K समयमा। प्रकाश अप यी ठाउँहरू मा छन् समय बल्ब, यो बिन्दुमा। प्रणाली K1 स्थित अवलोकनकर्ताले, प्रकाश A1 र C1 को साथ घटना लगािन्छ। त्यस्तै, प्रणाली K मा एक अवलोकनकर्ताले K मा अवलोकनकर्ताले प्रकाश वितरण प्रणाली K1 कब्जा हुनेछ भने, एक र सी मा प्रकाश को साथ यस मामलामा उपस्थिति फिक्स, त्यो B1 आए कि हल्का छैन A1 र C1 सम्म साथ आउनेछ नोटिस गर्नेछन् । यो K1 सिस्टम K. सिस्टम एउटा गति वी नातेदार मा उत्प्रेरित गर्छ भन्ने तथ्यलाई कारण छ

यो अनुभव एक अवलोकनकर्ताले साथ उत्पन्न A1 र C1 मा सिस्टम K1 घटना हेर्छ र K यस्तो घटनाहरू मा सीमा अवलोकनकर्ताले साथ हुनेछैन भनी पुष्टि गर्छ। त्यो समय अन्तराल सन्दर्भ प्रणालीमा निर्भर छ।

टी = T1: यसरी, विश्लेषण को परिणाम मानिन्छ अमान्य, अर्थात्, समानता शास्त्रीय मेकानिक्स मा स्वीकार गरिएको छ भनेर देखाउँछ।

विशेष सापेक्षताको र विश्लेषण र प्रयोग को सेट को फलस्वरूप मूल कुराहरू को दिइएको ज्ञान सुझाव Lorenz समीकरण (Lorentz परिवर्तन) शास्त्रीय सुधार कि ग्यालिलियोले रूपान्तरण।

फ्रेम K मा एक खण्ड अटल बिहारी, (, X1, Y1 z1 मा) सबै एक समकक्षप्रदर्शनगर्नुहुन्छ जो, बी (एक्स 2, y2, z2) छ कि मानौं। को Lorentz परिवर्तन देखि यो निर्देशांक Y1 र y2 र z2 र z1 मा भएको ग्यालिलियोले परिवर्तन भिन्न कि ज्ञात छ। , X1 र एक्स 2 समकक्षप्रदर्शनगर्नुहुन्छ पालो मा, Lorentz समीकरण परिवर्तन।

त्यसपछि K1 सिस्टम मा खण्ड अटल बिहारी को लम्बाइ त्यसैले त्यहाँ खण्डको लम्बाइ एक relativistic दबाव कारण वृद्धि गति छ खण्ड A1B1 K. को सिस्टम मा परिवर्तन गर्न प्रत्यक्ष समानुपातिक छ।

Lorentz उत्पादन देखि निम्न: नजिक छ जो एक गति मा प्रकाश को गति, त्यहाँ एक तथाकथित समय dilation छ (जोडाहरू विरोधाभास)।

टी = टी 2-T1, र दुई घटनाहरू बीचको सिस्टम K1 समय रूपमा परिभाषित गरिएको छ: = t22-t11 टी दुई घटनाहरू बीच फ्रेम K समयमा यति कि छ मानौं। एक प्रणाली समन्वय नातेदार समय यसलाई निश्चित गर्न मानिन्छ जो, उचित समय सिस्टम भनिन्छ। को K प्रणाली K1 मा उचित समय भन्दा बढी मा उचित समय, त्यसपछि हामी दर शून्य छैन भनेर भन्न सकिन्छ भने।

मोबाइल प्रणाली K, को deceleration समय, तय प्रणालीमा मापन गरिएको छ जो।

शरीर गति V1 निर्देशांक संग एक प्रणाली सापेक्षित सार्न यदि त्यो मेकानिक्स देखि जानिन्छ, र यस्तो सिस्टम गति V2 संग निर्देशांक को स्थिर सिस्टम सापेक्षित सार्दा छ, नातेदार को स्थिर समन्वय सिस्टम रूपमा परिभाषित गर्न शरीर को गति निम्नानुसार: वी = V1 + V2।

यो सूत्र relativistic मेकानिक्स मा शरीर को वेग निर्धारण लागि उपयुक्त छैन। जहाँ Lorentz परिवर्तन प्रयोग गरिन्छ यस्तो मेकानिक्स लागि, निम्न सूत्र धारण:

वी = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / सीसी)।